محاسبه متوسط ممان مغناطیسی هسته در یک میدان H و دمای T

اختصاصی از کوشا فایل محاسبه متوسط ممان مغناطیسی هسته در یک میدان H و دمای T دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات

فرمت فایل word  و قابل ویرایش و پرینت

تعداد صفحات: 18

محاسبه متوسط ممان مغناطیسی هسته در یک میدان H و دمای T

Application of canonical distribution in (Nuclear Magnetism)

ماده را در نظر می گیریم که دارای N0 هسته در واحد حجم باشد. و در یک میدان مغناطیسی H قرار گرفته باشد.

هر هسته دارای اسپین و ممان مغناطیسی است.

ممان متوسط مغناطیسی ماده (در جهت H) در درجه حرارت T چقدر است؟

فرض می کنیم که هر هسته دارای برهم کنش ضعیف با سایر هسته ها و سایر درجات آزادی است. همچنین یک هسته را بعنوان سیستم کوچک در نظر می گیریم و بقیه هسته ها و سایر درجات آزادی را بعنوان منبع حرارتی می گیریم.

هرهسته می‌تواند دارای دوحالت باشد+یا هم‌جهت بامیدان واقع در تراز انرژی پائین

یا در خلاف جهت میدان واقع در تراز انرژی بالا

(Cثابت تناسب است )

چون این حالت دارای انرژی متر است پس احتمال یافتن هسته در آن بیشتر است.

از طرفی احتمال یافتن هسته در حالت تراز بالای انرژی برابر است با

و چون این حالت دارای انرژی بیشتری است پس احتمال یافتن هسته در آن کمتر است. (چون تعداد حالات بیشتر است با افزایشE، افزایش می یابد و ذره شکل پیدا می شد در حالت بخصوص)

و چون احتمال یافتن هسته در حالت + بیشتر است پس ممان مغناطیسی هسته نیز باید در این جهت باشد.

با توجه به دو رابطه های مقابل مهمترین متغیر در این دو رابطه که نسبت انرژی مغناطیسی به انرژی حرارتی را نشان می دهد پارامتر زیر می باشد.

که نسبت انرژی مغناطیسی به انرژی حرارتی را نشان می دهد پارامتر زیر می باشد:

واضح است که

اگر

نمای هر دو e یعنی احتمال اینکه هم جهت با H باشد برابر با احتمال اینکه در خلاف جهت H باشد.

در اینصورت تقریباً کاملاً بطور نامنظم جهت گیری می کند بطوریکه:

از طرف دیگر اگر

اگر احتمال هم جهت بودن ؛ H بیشتر از خلاف جهت است

تمام این نتایج کیفی را به نتایج کمی تبدیل می کنیم.

بوسیله محاسبه واقعی متوسط

Magnetization mean magnetization per unit nolume in the direction of H

حالا چک کنیم که آیا استدلالهای کیفی قبلی را نمایان می کند؟

اگر

اگر

مستقل از H است که ثابت تناسب است X(chay)ij که به آن پذیرایی ماده مغناطیسی گفته می شود. Magnetic Susceptibility of Substance

X برحسب کمیات میکروسکوپیک و اینکه باد، رابطه عکس دارد به قانون کوری معروف است Curie’s Law

از طرف دیگر

مستقل از H است یا T اگر و مساوی با Mmax مغناطیسی شدن max of magnetization که ماده می تواند نمایش بدهد.

بستگی کامل متوسط مغناطیسی شدن به دمای T و میدان مغناطیسی H در شکل زیر نشان داده شده است.

میدان های الکترومغناطیسی

اختصاصی از کوشا فایل میدان های الکترومغناطیسی دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات

فرمت فایل word  و قابل ویرایش و پرینت

تعداد صفحات: 41

میدان های الکترومغناطیسی

موضوع 1:

طیف وابسته به نیروی مغناطیسی

اندازه گیری فضای دارای نیروی مغناطیسی

شما واقعاً بیشتر از آنچه که فکر می کنید می دانید- فضای نیروی مغناطیسی دار فقط یک اسم است که دانشمندان به یک دسته ای از انواع تشعشعات می دهند و همچنین وقتی که آنها می خواهند درباره آن تشعشعات به صورت گروهی صحبت کنند- تشعشع انرژی است که به سمت جایی مشخص مسیری را می پیماید و گسترش می یابد- تشعشعات قابل رویتی که از یک لامپ در خانه شما تشعشع می کنند یا امواج رادیویی که از سمت یک ایستگاه رادیویی می آیند در حقیقت I نوع از انواع تشعشعات نیروی مغناطیسی هستند- مثالهای دیگر تشعشعات الکترومغناطیسی امواج خیلی کوچک مغناطیسی، اشعه مادون قرمز و روشنایی ایجاد شده بوسیله اشعه ماورابنفش و همچنین اشعه x و اشعه گاما هستند- بیشتر اجسام دارای انرژی گرم هستند و حتی تشعشع دارای انرژی بالاتری نسبت به اجسام سرد ایجاد می کنند- فقط گرمای خیلی زیاد اجسام یا حرکت ذرات در یک سرعت بالا می تواند تشعشع انرژی بالا مانند اشعه x و اشعه گاما ایجاد کند- در اینجا تشعشعات متفاوت فضای الکترومغناطیسی وجود دارد و در عمل از کمترین به بیشترین انرژی هستند.

موج رادیویی: بله این شبیه امواج انرژی رادیویی است که ایستگاههای رادیویی منتشر می کنند که این انتشار به سوی هوا و برای تسخیر و توسعه و پخش از رادیو می باشد که شما می توانید صدای برگزیدگان خود مانند موزارت، مدونا و یا موسیقیهای کولیو را گوش کنید و لذت ببرید- امواج رادیویی همچنین توسط چیزهای دیگر از قبیل ستارگان و گازها در فضا فرستاده می شوند- شما قادر نیستید بفهمید که چه چیزی به این اجسام فرستاده می شود اما شما می توانی بفهمی که به چه میزان آنها ساخته می شوند.

امواج کوچک: آنها ذرت بو داده را در مدت زمان کمی می پزند- در فضا امواج کوچک توسط ستاره شناسان برای یادگیری درباره قواعد کهکشان راه شیری که راه شیری را در بر می گیرند به کار برده می شوند.

اشعه مادون قرمز: ما اغلب فکر می کنیم که این با چیزی شبیه گرما شروع می‌شود زیرا پوستمان را سرخ می کند - در فضا موقعیت امواج مادون قرمز بین ستاره ها می‌باشد.

قابل رویت: بله این مربوط به قسمتی است که چشمهای شما می بیند- امواج مرئی توسط هر چیز از آتش در حال تشعشع که به روشنایی ستاره ها و لامپها منجر می‌شود، تولید می شود- همچنین توسط حرکت سریع ذرات، ذرات دیگر گرم می شوند.

اشعه ماورابنفش: ما می دانیم که خورشید یک منبع ماورابنفش است- زیرا آن دارای اشعه های ماورابنفش است که پوستمان را می سوزاند- ستاره ها و دیگر اجسام داغ در فضا اشعه ماورابنفش می فرستند.

اشعه x: دکتر عمومی این اشعه را برای نگاه کردن در استخوانهای شما به کار می‌برد و دندانپزشک برای نگاه کردن در دندانهایتان از اشعه x استفاده می کند- گازهای داغ موجود در دنیا نیز اشعه x می فرستند.

اشعه گاما: اجسام رادیویی فعال (بعضی از اجسام طبیعی ودیگر چیزهایی که توسط چیزهایی شبیه هسته کارخانجات قدرت ساخته می شوند) می توانند اشعه گاما بفرستند- ذره بزرگ شتاب دهنده را دانشمندان برای فهمیدن اینکه چه جسم ساخته شده ای می تواند اشعه گاما تولید کند، به کار می برند- اما بزرگترین مولدهای اشعه گاما همگی در دنیا وجود دارد- آن اشعه گاما را به طرق مختلف می سازد.

یک موج رادیویی، یک اشعه گاما، اشعه موج کوچک یا یک اشعه x نیست یا چه چیزی می باشد؟

امواج رادویی، امواج مرئی، اشعه x و دیگر اقسام طیفهای الکترومغناطیسی شبیه چیزی مانند اشعه الکترومغناطیس بنیادی هستند. ما ممکن است فکر کنیم که امواج رادیویی کاملاً متفاوت از اجسام فیزیکی یا حتی اشعه گاما ایجاد شده هستند. آنها به طرق مختلف ساخته می شوند و ما

محاسبه متوسط ممان مغناطیسی هسته در یک میدان H و دمای T

اختصاصی از کوشا فایل محاسبه متوسط ممان مغناطیسی هسته در یک میدان H و دمای T دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات

فرمت فایل word  و قابل ویرایش و پرینت

تعداد صفحات: 18

محاسبه متوسط ممان مغناطیسی هسته در یک میدان H و دمای T

Application of canonical distribution in (Nuclear Magnetism)

ماده را در نظر می گیریم که دارای N0 هسته در واحد حجم باشد. و در یک میدان مغناطیسی H قرار گرفته باشد.

هر هسته دارای اسپین و ممان مغناطیسی است.

ممان متوسط مغناطیسی ماده (در جهت H) در درجه حرارت T چقدر است؟

فرض می کنیم که هر هسته دارای برهم کنش ضعیف با سایر هسته ها و سایر درجات آزادی است. همچنین یک هسته را بعنوان سیستم کوچک در نظر می گیریم و بقیه هسته ها و سایر درجات آزادی را بعنوان منبع حرارتی می گیریم.

هرهسته می‌تواند دارای دوحالت باشد+یا هم‌جهت بامیدان واقع در تراز انرژی پائین

یا در خلاف جهت میدان واقع در تراز انرژی بالا

(Cثابت تناسب است )

چون این حالت دارای انرژی متر است پس احتمال یافتن هسته در آن بیشتر است.

از طرفی احتمال یافتن هسته در حالت تراز بالای انرژی برابر است با

و چون این حالت دارای انرژی بیشتری است پس احتمال یافتن هسته در آن کمتر است. (چون تعداد حالات بیشتر است با افزایشE، افزایش می یابد و ذره شکل پیدا می شد در حالت بخصوص)

و چون احتمال یافتن هسته در حالت + بیشتر است پس ممان مغناطیسی هسته نیز باید در این جهت باشد.

با توجه به دو رابطه های مقابل مهمترین متغیر در این دو رابطه که نسبت انرژی مغناطیسی به انرژی حرارتی را نشان می دهد پارامتر زیر می باشد.

که نسبت انرژی مغناطیسی به انرژی حرارتی را نشان می دهد پارامتر زیر می باشد:

واضح است که

اگر

نمای هر دو e یعنی احتمال اینکه هم جهت با H باشد برابر با احتمال اینکه در خلاف جهت H باشد.

در اینصورت تقریباً کاملاً بطور نامنظم جهت گیری می کند بطوریکه:

از طرف دیگر اگر

اگر احتمال هم جهت بودن ؛ H بیشتر از خلاف جهت است

تمام این نتایج کیفی را به نتایج کمی تبدیل می کنیم.

بوسیله محاسبه واقعی متوسط

Magnetization mean magnetization per unit nolume in the direction of H

حالا چک کنیم که آیا استدلالهای کیفی قبلی را نمایان می کند؟

اگر

اگر

مستقل از H است که ثابت تناسب است X(chay)ij که به آن پذیرایی ماده مغناطیسی گفته می شود. Magnetic Susceptibility of Substance

X برحسب کمیات میکروسکوپیک و اینکه باد، رابطه عکس دارد به قانون کوری معروف است Curie’s Law

از طرف دیگر

مستقل از H است یا T اگر و مساوی با Mmax مغناطیسی شدن max of magnetization که ماده می تواند نمایش بدهد.

بستگی کامل متوسط مغناطیسی شدن به دمای T و میدان مغناطیسی H در شکل زیر نشان داده شده است.

دانلود تحقیق کامل درمورد تبدیل تضعیف انتشار به شدت میدان دریافتی

اختصاصی از کوشا فایل دانلود تحقیق کامل درمورد تبدیل تضعیف انتشار به شدت میدان دریافتی دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات

فرمت فایل word  و قابل ویرایش و پرینت

تعداد صفحات: 13

تبدیل تضعیف انتشار به شدت میدان دریافتی

معادله اصلی Hata مقدار انت انتشار(dB) بیان می کند. همچنین معنی های okumura و مدل های بهبود یافته Hata مقدار شدت میدان دریافتی را بیان می کنند. به همین خاطر لازم است که روابط Hata به معادلات شدت میدان تبدیل شود. که این امر به راحتی امکان پذیر است.

معادله Hata برابر است با

LP= …..

رابطه بین قدرت دریافتی از یک آنتن ایزوتروپیک و شدت میدان در ایستگاه گیرنده برابر است با

Pr =

Pr =

تبدیل یک معادله خطی به حالت لگاریتمی با فرکانس در رنج مگا هرتز برابر است با

Pr =

با جمع مقادیر ثابت داریم

Pr =

همیشه قدرت دریافتی برابر است با قدرت فرستنده Pt منهای افت انتشار LP.

Pr = Pt – Lp

با استفاده از رابطه(5) و (6) شدت میدان که وابسته به تضعیف و قدرت فرستنده می باشد محاسبه می شود.

E =

اگر قدرت فرستنده برابر 1KW ERP باشد این مقدار برابر است با KW EIRP 637/1 فرستنده که اگر این Pt به Db تبدیل نشود برابر 32.15Db می شود که رابطه E برابر است با

E = 19

برای تبدیل dB(v/m) به dB( ) باید 120dB به رابطه(8) اضافه شود.

E =

با جایگزینی افت انتشار(LP) معادله Hata در رابطه(9) داریم

E=

متغیرها

افت انتشار امواج در منطقه شهری کوچک و متوسط بصورت LP:dB

افت انتشار امواج در منطقه حومه شهری بصورت LPs:dB

افت انتشار امواج در منطقه فضای باز بصورت LPO:dB

شدت میدان در فاصله d از فرستنده بصورت E:

فرکانس فرستنده برحسب مگاهرتز: f:

ارتفاع آنتن ایستگاه فرستنده برحسب متر hb:

ارتفاع آنتن ایستگاه گیرنده و سیار برحسب متر hm:

فاصله بین ایستگاه فرستنده و گیرنده برحسب کیلومتر d:

شکل (4) و (5) منحنی هایی برای رنج فرکانس 450MHz و 900MHz را نشان می دهد ارتفاع آنتن ایستگاه سیار 105 متر می باشد و ارتفاع آنتن ایستگاه ثابت بین 30 تا 1000 متر می باشد. (با تغییر مکانی %50 و تغییر زمانی %50)

این معنی ها از آزمایشات و اندازه گیری ها در مناطق شهری ژاپن بدست آمده است.

(شکل)

معادله Hata-okumura که بصورت تقریبی با منحنی های 5,4 تطبیق دارد با روابط زیر بیان می شود.

ارتفاع آنتن گیرنده در رنج 1 تا 10 متر

ارتفاع موثر آنتن فرستنده در رنج 30 تا 200 متر

فرکانس برحسب مگاهرتز

فاصله برحسب کیلومتر

معادله(1) برتا رنج فرکانسی 2GHz برای فاصله های بالای 20 کیلومتر معتبر است.

ارتباط رادیویی بین فرستنده و گیرنده

با توجه به این شکل هنگام انتشار موج از آنتن فرستنده، بفرض آنکه هیچگونه جذبی وجود نداشته، بعلت توزیع توان موج روی سطحی که با مجذور فاصله رابطه دارد چگالی توان موج کاهش خواهد یافت و می توان آن را در حالت بدون بهره آنتن با رابطه زیر بیان نمود:

در رابطه فوق Pt قدرت فرستنده، d فاصله، E0 دامنه میدان الکتریکی موج دریافتی و امپدانس مشخصه فضای آزاد می باشد. در صورتیکه آنتن فرستنده دارای بهره Gt باشد در اینصورت چگالی توان P در محل گیرنده عبارت است از:

در صورتیکه آنتن گیرنده دارای سطح موثری به اندازه A0 باشد، میزان توان دریافتی در آنتن گیرنده عبارتست از:

با توجه باینکه رابطه سطح موثر با بهره و طول موج بصورت زیر می باشد:

(1-32)

بنابراین با توجه به 3 رابطه اخیر نتیجه می شود:

(1-33)

تحقیق و بررسی در مورد تبدیل تضعیف انتشار به شدت میدان دریافتی

اختصاصی از کوشا فایل تحقیق و بررسی در مورد تبدیل تضعیف انتشار به شدت میدان دریافتی دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات

فرمت فایل word  و قابل ویرایش و پرینت

تعداد صفحات: 13

تبدیل تضعیف انتشار به شدت میدان دریافتی

معادله اصلی Hata مقدار انت انتشار(dB) بیان می کند. همچنین معنی های okumura و مدل های بهبود یافته Hata مقدار شدت میدان دریافتی را بیان می کنند. به همین خاطر لازم است که روابط Hata به معادلات شدت میدان تبدیل شود. که این امر به راحتی امکان پذیر است.

معادله Hata برابر است با

LP= …..

رابطه بین قدرت دریافتی از یک آنتن ایزوتروپیک و شدت میدان در ایستگاه گیرنده برابر است با

Pr =

Pr =

تبدیل یک معادله خطی به حالت لگاریتمی با فرکانس در رنج مگا هرتز برابر است با

Pr =

با جمع مقادیر ثابت داریم

Pr =

همیشه قدرت دریافتی برابر است با قدرت فرستنده Pt منهای افت انتشار LP.

Pr = Pt – Lp

با استفاده از رابطه(5) و (6) شدت میدان که وابسته به تضعیف و قدرت فرستنده می باشد محاسبه می شود.

E =

اگر قدرت فرستنده برابر 1KW ERP باشد این مقدار برابر است با KW EIRP 637/1 فرستنده که اگر این Pt به Db تبدیل نشود برابر 32.15Db می شود که رابطه E برابر است با

E = 19

برای تبدیل dB(v/m) به dB( ) باید 120dB به رابطه(8) اضافه شود.

E =

با جایگزینی افت انتشار(LP) معادله Hata در رابطه(9) داریم

E=

متغیرها

افت انتشار امواج در منطقه شهری کوچک و متوسط بصورت LP:dB

افت انتشار امواج در منطقه حومه شهری بصورت LPs:dB

افت انتشار امواج در منطقه فضای باز بصورت LPO:dB

شدت میدان در فاصله d از فرستنده بصورت E:

فرکانس فرستنده برحسب مگاهرتز: f:

ارتفاع آنتن ایستگاه فرستنده برحسب متر hb:

ارتفاع آنتن ایستگاه گیرنده و سیار برحسب متر hm:

فاصله بین ایستگاه فرستنده و گیرنده برحسب کیلومتر d:

شکل (4) و (5) منحنی هایی برای رنج فرکانس 450MHz و 900MHz را نشان می دهد ارتفاع آنتن ایستگاه سیار 105 متر می باشد و ارتفاع آنتن ایستگاه ثابت بین 30 تا 1000 متر می باشد. (با تغییر مکانی %50 و تغییر زمانی %50)

این معنی ها از آزمایشات و اندازه گیری ها در مناطق شهری ژاپن بدست آمده است.

(شکل)

معادله Hata-okumura که بصورت تقریبی با منحنی های 5,4 تطبیق دارد با روابط زیر بیان می شود.

ارتفاع آنتن گیرنده در رنج 1 تا 10 متر

ارتفاع موثر آنتن فرستنده در رنج 30 تا 200 متر

فرکانس برحسب مگاهرتز

فاصله برحسب کیلومتر

معادله(1) برتا رنج فرکانسی 2GHz برای فاصله های بالای 20 کیلومتر معتبر است.

ارتباط رادیویی بین فرستنده و گیرنده

با توجه به این شکل هنگام انتشار موج از آنتن فرستنده، بفرض آنکه هیچگونه جذبی وجود نداشته، بعلت توزیع توان موج روی سطحی که با مجذور فاصله رابطه دارد چگالی توان موج کاهش خواهد یافت و می توان آن را در حالت بدون بهره آنتن با رابطه زیر بیان نمود:

در رابطه فوق Pt قدرت فرستنده، d فاصله، E0 دامنه میدان الکتریکی موج دریافتی و امپدانس مشخصه فضای آزاد می باشد. در صورتیکه آنتن فرستنده دارای بهره Gt باشد در اینصورت چگالی توان P در محل گیرنده عبارت است از:

در صورتیکه آنتن گیرنده دارای سطح موثری به اندازه A0 باشد، میزان توان دریافتی در آنتن گیرنده عبارتست از:

با توجه باینکه رابطه سطح موثر با بهره و طول موج بصورت زیر می باشد:

(1-32)

بنابراین با توجه به 3 رابطه اخیر نتیجه می شود:

(1-33)

از رابطه اخیر میزان افت از ورودی آنتن فرستنده تا خروجی آنتن گیرنده، با منظور