برچسب اپتیکی - کوشا فایل

دانلود تحقیق خواص اپتیکی مواد (رسانا و غیر رسانا)

اختصاصی از کوشا فایل دانلود تحقیق خواص اپتیکی مواد (رسانا و غیر رسانا) دانلود با لینک مستقیم و پرسرعت .

دانلود تحقیق خواص اپتیکی مواد (رسانا و غیر رسانا)

فرمت فایل : word(قابل ویرایش)

تعداد صفحات:45

مقدمه:
بمنظور آشنائی با خواص اپتیکی مواد (رسانا و غیر رسانا) میبایست میدان الکتریکی E و میدان مغناطیسی B را در مواد بررسی نمود یا در واقع به عنوان محیط موجبری که انرژی یا موجی را انتقال میدهد مورد کنکاش قرار داد. لذا می بایستی که بحث الکترومغناطیسی را بعنوان زیربنا و ساختار لایه های اپتیکی مورد استفاده قرار داد از آنجاییکه عنوان پروژه طراحی فیلترهای نوری میباشد لذا ما فرض میگیریم که خواننده آشنا به مطائل الکترومغناطیسی است ما صرفاً به اعمال شرایط مرزی در یک مرز یا مرز دو محیط بسنده می نمائیم. طراحی فیلترهای منوری بمنظور بازتاب و یا عبور طول موج های خاص و یا باند خاص از طول موجها طراحی میگردد که میزان بازتاب و عبور آن برای طراح بعنوان کیک پارامتر قابل تغییر مطرح می باشد و در واقع میزان بازتاب و عبور را در محدوده خاصی که مورد مظر است اتفزایش و یا کاهش میدهد و یا پالایش طول موجها را با بالا بردن میزان عبور یک طول موج و یا یک محدوده طول موجها و کاهش عبور دیگر طول موجها بوسیله بازتاب یا جذب را انجام میدهد که همه اینها در طراحی فیلتر عملی میگردد.
نیاز و کاربرد به لاسه نشانی و یا طراحی فیلترهای نوری برای آینه های گرمایی (بازتابنده های گرمایی) و آینه های سرد، (که آینه های گرمایی فروسرخ را بازتاب و آینه های سرد فروسرح را عبور میدهند و در نورافکنها استفاده میشود).
آینه های دوررنگی (شامل پالایه های نوارگذاری که بررخهای منشوری لایه نشانی شده تا نور را در دوربینهای رنگی به کانالهای قرمز، سبز و آبی تقسیم کند) آینه های لیزر با بازتاب بالا و یا در انترفرومترهای فابری پرو، مایکسون، لنزهای دوربین های عکاسی، نظامی، تلسکوپها، دوربین های نظامی دید در شب، هدایتگر موشک و ... میباشد.
در این پروژه تکیه بر فیلترهای ضد بازتاب و تا حدی محدود به آینه ها نیز اشاره می نمائیم و ضمناً تلاش بر این بوده که با دستیابی به متد طراحی و محاسبات آن به قدرت طراحی فیلتر توسط کامپیوتر دست یابیم که به این منظور یک سری برنامه هائی در جهت طراحی کارائی فیلترها نوشته شد که نیاز به گسترش خیلی بیشتری دارند بهر حال برای این پروژه بالغ بر 200 صفحه ترجمه و مطالعه شده و نیز بالغ بر 100 ساعت کار با کامپیوتر برای دستیابی به بهترین طراحی ها و برنامه نویسی انجام گردیده است.
امیدوارم این مجموعه در هرچه آشنا شدن به فیلترهای مختلف با محاسبات و طراحی آنها و کارهای عملی انجام شده نقطه شروعی در جهت طراحی فیلتر در صنعت و ... عملی شده باشد.

مرز:
فیلترهای نازک معمولاً شامل یک تعدادی مرز بین لایه های همگن هستند و خوبست بدانیم که این مرزها چه اثری روی موج فرودی که ما می خواهیم محاسبه کنیم خواهند گذاشت یک تک مرز ساده ترین حالت میباشد. ابتدا فرض می گیریم جذب در لایه ناچیز و صفر باشد و یک موج هارمونیک پلاریزه تخت را برای موج فرودی درنظر گرفته ایم هنگامی که یک موج به یک مرز بین دو محیط برخورد می کند یک قسمت از آن بازتاب و یک قسمت آن عبور می کند شکل همه آنها بصورت eiwt میباشد منتهی یک اخلاف فاز از این قسمت ناشی میشود که به میزات ضخامت محیط عبوری دارد. ضمناً میزان دامنه عبوری نیز تغییر می نماید.
میدانیم که میدان الکتریکی مماسی و میدان مغناطیسی مماسی موج فرودی در عبور از مرز در محیط ÷یوسته است. (محیط دی الکتریک درنظر گرفته شده است) با توجه به شکل و با توجه به شرایط مرزی میدانهای E و B را در دو طرف مرز میتوان با معادلات زیر نوشت:

که در اینجا   میدان E فرودی اولیه
که در اینجا   میدان E بازتابیده از مرز اول a
میدان E عبوری از مرز اول a
میدان E بازتابیده از مرز دوم b
میدان E عبوری از مرز دوم b
حاصل جمع تمام میدانهای E که بطرق فصل مشترک a فرود میآیند
حاصل جمع تمام میدانهای E که بطرق فصل مشترک b فرود میآیند
برای میدان مغناطیسی هم داریم:

بکمک عبارت زیر

مقادیر   و   را بر حسب میدان E می نویسیم:

که   و   و   را اینگونه تعریف می کنیم:

و نور با یکبار ÷یمودن لایه اختلاف فازی معادل

را ÷یدا می کند که nt ضخامت ا÷تیکی و t ضخامت حقیقی می باشد و n ضریب شکست آن است.
و بعد از جایگذاری در معادله شرایط مرزی به معادلات زیر دست می یابیم.

و از آنجا داریم:

که ماتریس فوق را ناتریس انتقال گویند و این ماتریس میدان الکتریکی و مغناطیسی در سوی دیگر مرز را بما میدهد. این ماتریس را میتوان برای هر لایه نوشت که ضخامت فازی آن   از ضخامت فیزیکی آن یعنی t ناشی می شود.

اگر چند لایه داشته باشیم برای هر لایه یک ماتریس انتقال میتوان نوشت که اگر بخواهیم میدان را در لایه لازم بدانیم از شکل زیر استفاده میکنیم.

و میتوان ماتریس انتقال کل را حاصلضرب تمام ماتریس انتقال تک تک لایه ها دانست.

با این تعریف و مراجعه به شرایط مرزی میتوان
به جای   معادلش یعنی
به جای   معادلش یعنی
به جای   معادلش یعنی
به جای   معادلش یعنی
اندیس s برای ÷ایه که بصورت Substrate نوشته میشود بکار میرود.

و می توان با تقسیم کردن طرفین بر   بصورت

نوشت با استفاده از معادلات اخیر می توان ضرائب بازتاب و عبور را بصورت زیر تعریف نمائیم:
ضریب عبور،              ضریب بازتاب
و شکل کلی ضرائب بازتاب و عبور برای هر چند لایه بصورت زیر می باشد:
ضریب بازتاب
ضریب عبور
و شکل ساده آن در فرود عمود بشکل زیر می باشد که در آنجا n0 ضریب شکست محیط فرود n1 ضریب شکست لایه و ns ضریب شکست پایه می باشد.

که میزان عبور از رابطه
که میزان بازتاب از رابطه
بدست می آید برای اینکه برای نور پلاریزه E1 و E11 یعنی برای نوری که میدان E آن عمود بر صفحه تابش می باشد و میدان الکتریکی که موازی صفحه تابش می باشد مقدار فرق می کند در واقع برای نور S پلاریزه و P پلاریزه بصورت زیر می باشد.
برای E1 عمود بر صفحه تابش
برای E11 با صفحه تابش
لازم بذکر است برای فرود عمودی که E1 و E11 متمایز نیستند عبارتها معادل اند زیرا   می شود ولی در مورد فرود مایل نتایج برای هر قطبیدگی باید محاسبه شود. برای مثال بازتاب بصورت زیر بدست می آید:

ضخامت:
ضخامت عامل موثری در ایجاد اختلاف فاز می باشد لذا هنگامی که ضخامت تغییر می کند اختلاف فاز ایجاد شده باعث کاهش یا افزایش بازتاب می شود. میزان اختلاف فاز از رابطه زیر بدست می آید.
که در رابطه روبرو k عدد موج و   اختلاف راه نوری می باشد.
= اختلاف راه نوری =   و
برای اینکه ما یک اختلاف فاز   ایجاد کنیم تا در یک رفت و برگشت نور در یک لایه اختلاف فاز   با نور فرودی ایجاد شود بایستی در فرمول قرار داده تا مقدار ضخامت را بدست آوریم:
در فرود عمود   می باشد
و مقدار nt ضخامت اپتیکی بدست آمده از فرمول روبرو مقدار   بدست می آید.
که این مقدار ضخامت برای ایجاد اختلاف فاز   لازم است و مقدار فیزیکی ضخامت لایه از رابطه زیر بدست می آید:

در شکل روبرو برای اینکه نور فرودی با بازتابی، o180 اختلاف فاز داشته باشد بایستی مقدار ضخامت اپتیکی لایه باید در نظر گرفته شود.
علت اینکه ما اختلاف فاز   بین نور رودی و بازتابی ایجاد نمائیم بعلت این است که بتوانیم با ناهمسازی بین موج فرودی و بازتابی باعث عدم بازتاب در سطحی شده و در نتیجه عبور را افزایش دهیم و اگر مایل به ساخت آینه باشیم می بایست بین نور فرودی و بازتابی همسازی ایجاد کرده و با هم فاز کردن آنها باعث شویم عبور کم شده و نور فرودی با همان دامنه و فاز در سطح اول بازتاب شده در اینصورت بازتاب افزایش یابد که در اینجا با در نظر گرفتن اختلاف فاز 0 یا 2 می توان مقدار ضخامت اپتیکی را بدست آورد البته برای 2 بار رفت و برگشت نور بایستی مضربی از   باشد که در نتیجه فقط برای یکبار رفت   مقدار nt برابر   یا مضاربی از    بدست خواهد آمد.
تک لایه ای ضد بازتاب:
برای اینکه یک ضد بازتاب یا کاهنده بازتاب تک لایه داشته باشیم بایستی با در نظر گرفتن ضخامت   که اختلاف فاز   ایجاد می کند و در یک رفت و برگشت o180 اختلاف فاز با نور فرودی (اولیه) ایجاد می کند استفاده کنیم و با استفاده از این شرایط که بازتاب سطح اول را با بازتاب سطح دوم برابر قرار دهیم می توان مقدار اندیس یا ضریب شکست لایه را بدست آورد. با استفاده از فرمولهای فرنل یا همان ضرایب بازتاب و عبور می توان اینگونه نوشت:


که   ضریب شکست پایه می باشد و این شرط برای مینیمم بازتاب یا بازتاب صفر لازم است. بعنوان مثال اگر شما یک تک لایه ربع موجی را بخواهید بر روی یک پایه شیشه ای با ضریب شکست 52/1 دور محیط هوا با اندیس 0/1 انتخاب نمائید بایستی لایه شما با استفاده از فرمول فوق مقدار آن از رابطه زیر بدست خواهد آمد:

البته ماده ای با ضریب شکست 23/1 در عناصر موجود یافت نمی شود و تنها ضرائب شکست 35/1 و 38/1 در دسترس می باشد که متعلق به کریولیت و   می باشد.
می توان پایه را با ضریب بالا مثل ژرمانیم که حدود 0/4 است انتخاب نمود که در این صورت با استفاده از فرمول مقدار آن بدست می آید:

که می توان بعنوان تک لایه ای با ضریب شکست 0/2 بر روی پایه ژرمانیمی نشاند.
منحنی های رسم شده توسط کامپیوتر این دو نوع تک لایه ای بر روی پایه با ضریب کم و بر روی پایه با ضریب زیاد ضمیمه می باشد.
ماتریس انتقال یک تک لایه ای بشکل زیر برای آن نوشته می شود.

دانلود با لینک مستقیم

دانلود تحقیق خواص اپتیکی مواد (رسانا غیر رسانا)

yarafile سه‌شنبه 3 فروردین 1395 ساعت 15:05

0 نظر

دانلود تحقیق شناخت و بررسی انواع شیشه های اپتیکی

اختصاصی از کوشا فایل دانلود تحقیق شناخت و بررسی انواع شیشه های اپتیکی دانلود با لینک مستقیم و پرسرعت .

دانلود تحقیق شناخت و بررسی انواع شیشه های اپتیکی

مقدمه

میدانیم که در طبیعت ماده به سه صورت گاز،مایع و جامد وجود دارد که این سه حالت قابل تبدیل به یکدیگر هستند.

تعاریفی که برای این حالت های ماده به کار برده شده به این صورت میباشد:

گاز:

حالتی ازماده است که در ان نیروی جاذبه بین ملکول ها ضعیف بوده و تحرک شدید ملکول ها یا اتم ها وجود هر گونه نظم هندسی را در بین ذرات غیر ممکن میسازد،بنابراین گاز نه حجم ثابت ونه شکل ثابتی دارد.

مایع:

مایعات از نظر بی نظمی و سیالیت مثل گازرفتار میکنند و از نظر تراکم مولکولی مثل جامداتند.

جامد:

در جامدات نیروی جاذبه بین مولکول ها محکم بوده و تحرک مولکول ها نسبت به یکدیگرکم و مولکول ها و اتم ها نظم هندسی مشخسی دارند.

اما شیشه...

شیشه از نظر شفافیت ظاهری مثل آب دارد ولی عملا سیالیت آاب را نداردو شکل ظاهری آن سخت وصلب است، به دلیل بی نظمی در ساختمان مولکولی اش حتی در حالت سخت و صلب خود ماهیت مایع رادارد ،

به عبارتی مذاب شیشه در طی سرد شدن بر خلاف مایعات معمولی ،بدون تشکیل یک ساختمان منظم مولکولی سخت و جامد میشود .

در مایعات معمولی مانند اب وقتی که سرد میشود و به محض رسیدن به دمای انجماد شروع به یخ زدن میکند یا به عبارتی با تشکیل واحد های بلوری منظم جامد میشود ، ولی برای شیشه این طور نیست.

مذاب شیشه در مرحله ی سرد شدن بدون ایجاد تبلور و نظم مولکولی درونی پس از گذشتن از دمایی که به ان دمای شیشه ای شدن (TG )میگویند سخت و صلب میشود.

1)   مقدمه
2)   ترکیبات شیشه
3)   روش ساخت شیشه
4)   خواص شیشه ها
5)   دسته بندی شیشه ها بر اساس مصارف اقتصادی
6)   نقش کانیها در تهیه ی شیشه
7)   دسته بندی شیشه ها بر اساس ترکیبات شیمیایی
8)   شیشه های ویژه
9)   شیشه ها ی اپتیکی
10)   روش ساخت شیشه های اپتیکی
11)   تاثیر تنش در در خواص شیشه های اپتیکی
12)   انواع عدسی های دیدگانی – عدسی عینک
13)   عدسی هایی با ضریب شکست زیاد
14)   عدسیهای فتوکرومیک
15)   انواع عدسی های فتوکرومیک
16)   انواع فتوبراون ها

شامل 33 صفحه فایل word

دانلود با لینک مستقیم

دانلود تحقیق شناخت بررسی انواع شیشه های اپتیکی

yarafile یکشنبه 1 فروردین 1395 ساعت 15:53

0 نظر

پایان نامه مطالعه خواص الکترونی و اپتیکی نانو صفحات چند لایه شش‌ضلعی بورن- نیترید: از نظریه تابعی چگالی تا اثرات بس- ‌ذره‌ای

اختصاصی از کوشا فایل پایان نامه مطالعه خواص الکترونی و اپتیکی نانو صفحات چند لایه شش‌ضلعی بورن- نیترید: از نظریه تابعی چگالی تا اثرات بس- ‌ذره‌ای دانلود با لینک مستقیم و پرسرعت .

پایان نامه مطالعه خواص الکترونی و اپتیکی نانو صفحات چند لایه شش‌ضلعی بورن- نیترید: از نظریه تابعی چگالی تا اثرات بس- ‌ذره‌ای

فرمت فایل : WORD (قابل ویرایش)

تعداد صفحات:130

رساله دکتری
فیزیک ماده چگال نظری

فهرست مطالب:
چکیده   1
پیش گفتار   2

فصل اول: نظریه تابعی چگالی
1-1 نظریه تابعی چگالی   9
1-2 مسئله بس- ذرهای   9
1-3 بررسی مختصر DFT   13
1-3-1 نظریه هوهنبرگ-کوهن   13
1-3-2 معادلات کوهن- شم   16
1-3-3 مقدار Exc   20
1-3-3-1 تقریب میدان موضعی   21
1-3-3-2 تقریب چگالی اسپین موضعی   23
1-3-3-3 گامی فراتر: تقریب بسط شیب و تقریب شیب تعمیم یافته(GGA)   24
1-4 مفهوم ویژه مقادیر کوهن- شم   29
1-4-1 ویژه مقادیر ساختگی کوهن- شم   29
1-4-2 مسئله ناپیوستگی XC   30
1-4-3 روش موج تخت و تقریب شبه‌پتانسیل   35
1-4-3-1 موج تخت   35
1-4-3-2 شبه پتانسیل   38
1-5 نظریه هلمن- فاینمن   42

فصل دوم: نظریه اختلال بس- ذره‌ای
2-1 مقدمهای بر طیف‌نمایی‌های نظری   47
2-1-1 اختلال خارجی و تابع دیالکتریک   49
2-1-1-1 پاسخ خطی طیف اپتیکی   51
2-1-2 طیف الکترونی در KS-DFT   55
2-2 شبه- ذرات و روش توابع گرین   56
2-2-1 نمایش شبه- ذرات و تابع طیفی   59
2-2-2 پنج ضلعی هدین   60
2-2-3 تقریب GW   63
2-3 روش بته- سالپیتر: معادله‌ی دو- ذرهای مؤثر   66
2-3 -1 اجزاء و تقریب‌های BSE   71

فصل سوم: مطالعه ساختار الکترونی نانو صفحه تک لایه و دو لایه شش¬ضلعی بورن- نیترید
3-1 خواص ساختاری و الکترونی دو لایه شش‌ضلعی بورن- نیترید   78
3-2 مدل بستگی قوی برای تک لایه و دو لایه بورن- نیترید   81
3-2-1 شبکه لانه زنبوری h-BN   82
3-2-2 روش کلی   83
3-2-2-1 ماتریس انتقال H   84
3-2-2-2 ماتریس همپوشانی S   86
3-3 نظریه تابعی چگالی   87
3-4 نتایج انطباق طیف انرژی بین DFT و TB برای تک لایه و دو لایه بورن- نیترید   88

فصل چهارم: مطالعه خواص الکترونی و اپتیکی دو لایه شش-ضلعی بورن- نیترید، نتایج
4-1 مقدمه   99
4-2 روش محاسبات   99
4-3 بررسی خواص الکترونی و اپتیکی   102
4-4 جمعبندی   113
پیوست
فعالیتهای پژوهشی   116

فهرست جدول‌ها

جدول 1- 1: خطاءهای نوعی برای اتم ها، مولکول ها، و جامدات از محاسبات کوهن- شم در تقریب‌های LSD و GGA در روشی که در این بخش توضیح داده شد.   27
جدول 1- 2: گاف انرژی محاسبه شده برای مواد مختلف در LDA و روش تابع گرین بس- ذرهای که با مقادیر تجربی مقایسه شده است. مقادیر انرژی در eV هستند.   31
جدول 1- 3: ناپیوستگی XC، Δxc، و گاف نواری محاسبه شده برای نیمرساناها و عایق‌ها که با مقادیر تجربی مقایسه شده است. مقادیر انرژی در eV هستند.   35
جدول 3- 1: پارامترهای TB محاسبه شده از بهترین انطباق به دادههای DFT برای تک لایه و دو لایه بورن- نیترید. همه مقادیر در eV هستند.   92
جدول 4- 1: فاصله بین اتمی و فاصله بین لایه‌ای محاسبه شده بورن- نیترید   100
جدول 4- 2: مقادیر گاف نواری (برحسب eV) در روش DFT(LDA) و GW(RPA)   105
جدول 4- 3: مکان اولین قله و انرژی اکسیتون دو لایه h-BN نشان داده شده است   111
جدول 4- 4: ثابت دیالکتریک استاتیک الکترونی و ضریب شکست واقعی دو لایه h-BN برای قطبش نور موازی (راستای x) و قطبش نور عمود (راستای z) به سطح صفحه   111

فهرست شکل‌ها

شکل 1- 1. الگوریتم خود سازگار اصلی   20
شکل 1- 2: اهمیت Δxc مربوط به ساختار نواری کوهن- شم یک نیمرسانا   33
شکل 1- 3: نمایشی از مفهوم شبه پتانسیل   39
شکل 1- 4: شبه تابع موج (خطوط پیوسته) که بشدت داخل منطقه هسته قله دارد و شبه تابع موج فوق نرم که توسط طرح وندربیلت (خطوط خط چین) اصلاح شده است.   42
شکل 2- 1: (الف) فرایند تابش مستقیم (بررسی حالتهای اشغال شده) (ب) فرایند تابش معکوس   48
شکل 2- 2: (الف) فرایند جذب اپتیکی (فوتون hυ بوسیله نمونه جذب شده و باعث برانگیخته شدن یک الکترون از نوار ظرفیت به نوار رسانش میشود) (ب) فرایند طیفنمایی اتلاف انرژی الکترون (بر پایه پراکندگی الکترونها توسط سامانه تحت بررسی)   48
شکل 2- 3: پاسخ محیط قطبیده به پتانسیل خارجی   52
شکل 2- 4: تغییر مقادیر قابل اندازه گیری در مقیاس ماکروسکوپی   53
شکل 2- 5: طرحوارهای از یک سامانه ذرات برهمکنشی قوی که می توان آنرا به یک سامانه از ذرات غیر برهمکنشی KS (سمت چپ) یا یک سامانه از شبه- ذرات برهمکنشی ضعیف (سمت راست)، شبه- ذرات، از طریق معادله توابع گرین نگاشت.   58
شکل 2- 6: نمایش طرحوارهای از تابع طیفی A با گسترش لورنتسی آن، که با تابع طیفی ذرات مستقل، تابع دلتا، مقایسه شده است.   60
شکل 2- 7: طرحی از انتگرال معادله هدین زوج شده.   61
شکل 2- 8: تقریب GW   63
شکل 2- 9: مینیمم انرژیهای گاف انرژی برای انواعی از مواد جامد   65
شکل 2- 10: طرحوارهای برای تعیین طیف اپتیکی در BSE.   73
شکل 3- 1. (الف) نمای بالا و (ب) نمای جانبی از دو لایه h-BN.   79
شکل 3- 2: (الف) نمایشی از شبکه لانه زنبوری با زیر شبکه های A و B، سلول واحد، و بردارهای اصلی a1 و a2   80
شکل 3- 3: نمایشی از پنج امکان انباشته شدن دو لایه BN   81
شکل 3- 4: هیبریداسیون sp2 در گرافن   82
شکل 3- 5: سه بردار ml، اشاره به نزدیکترین همسایه های اتم B دارد.   85
شکل 3- 6: سلول واحد در نظر گرفته شده در این بخش برای (الف) تک لایه و (ب) دو لایه بورن- نیترید.   88
شکل 3- 7: ساختار نواری تک لایه شش ضلعی بورن- نیترید برای (الف) DFT و (ب) TB.   89
شکل 3- 8: ساختار نواری دو لایه شش ضلعی بورن- نیترید برای (الف) DFT و (ب) TB.   90
شکل 3- 9: انطباق ساختار نواری DFT و TB برای (الف) تک لایه و (ب) دو لایه ششضلعی بورن- نیترید.   91
شکل 3- 10: (الف) نمایش طرحوارهای از ساختار ZGNR/BNAM/ZGNR (ب) نمایش طرحوارهای از مولکولهای آروماتیک بورن- نیترید (BNAMs) برای N=1, 2, 3   93
شکل 3- 11: (الف) و (ج) احتمال گسیل (Tr) و چگالی حالت الکترونی (DOS) بر حسب انرژی برای ساختار ZGNR/AM/ZGNR   95
شکل 3- 12: احتمال گسیل (Tr) برحسب تابعی از تغییرات در تعداد مولکولهای آروماتیک بورن- نیترید (N=1, 2… 10) برای انرژی فرودی (الف)E=2eV و (ب) E=2.5eV متصل شده به نانو نوار گرافن زیگ- زاگ.   96
شکل 4- 1: (الف) یاخته اولیه نمای جانبی و (ب) نمای بالا دو لایه h-BN. (ج) ابر یاخته و فاصله بین لایهای d و فاصله بین دو لایه b برای دو لایه h-BN.   100
شکل 4- 2: نمودار تغییرات انرژی کل برحسب تغییرات ثابت شبکه با تقریب LDA برای دو لایه h-BN.   101
شکل 4- 3: نمایشی از طرح انجام گرفته در محاسبات.   102
شکل 4- 4: همگرایی گاف نواری مستقیم و غیر مستقیم شبه- ذرات بر حسب (الف) و (ب) تعداد شبکه سازی منطقه وارون، (ج) و (د) تعداد باندهای در نظر گرفته شده در محاسبات.   103
شکل 4- 5: ساختار نواری الکترونی دو لایه بورن- نیترید در طول راستاهای تقارنی که در روش DFT(LDA) (خط پر) و تقریب GW(RPA) (خط چین) رسم شده است   104
شکل 4- 6: (الف) قسمت موهومی (طیف جذب اپتیکی) و (ب) قسمت حقیقی تابع دیالکتریک دو لایه بورن- نیترید، برای قطبش نور موازی (راستای x) به سطح صفحه، با استفاده از روش LDA-RPA محاسبه شده است   106
شکل 4- 7: (الف) قسمت موهومی (طیف جذب اپتیکی) و (ب) قسمت حقیقی تابع دیالکتریک دو لایه بورن- نیترید، برای قطبش نور موازی (راستای y) به سطح صفحه، با استفاده از روش LDA-RPA محاسبه شده است   107
شکل 4- 8: (الف) قسمت موهومی (طیف جذب اپتیکی) و (ب) قسمت حقیقی تابع دیالکتریک دو لایه بورن- نیترید، برای قطبش نور عمود (راستای z) به سطح صفحه، با استفاده از روش LDA-RPA محاسبه شده است   107
شکل 4- 9: (الف) قسمت موهومی (طیف جذب اپتیکی) و (ب) قسمت حقیقی تابع دیالکتریک دو لایه بورن- نیترید، برای قطبش نور موازی (راستای x) و قطبش نور عمود (راستای z) به سطح صفحه، با استفاده از روش LDA-RPA محاسبه شده است   108
شکل 4- 10: (الف) قسمت موهومی (طیف جذب اپتیکی) و (ب) قسمت حقیقی تابع دیالکتریک دو لایه بورن- نیترید   110
شکل 4- 11: توزیع‌های بار اکسیتونی از حالتهای اکسیتونی (الف) روشن و (ب) تاریک در دو لایه h-BN، با حفره قرار گرفته در نقطه سیاه   112

چکیده

امروزه بطور گسترده‌ای نانو صفحات چند لایه شش¬ضلعی بورن- نیترید، بعلت خواص الکترونی و اپتیکی بسیار جذاب آن¬ها، بطور تجربی و نظری مورد مطالعه قرار گرفته-اند. هدف اصلی این پروژه بررسی خواص الکترونی و اپتیکی نانو ساختارهایی همچون، نانو صفحات بورن- نیترید، با استفاده از نظریه¬های GW و BSE در محدوده پاسخ خطی می¬باشد. در مبحث خواص الکترونی ما به محاسبه انرژی و ساختار نواری و طیف چگالی حالت شبه- ذرات خواهیم پرداخت. همچنین، از یک مدل بستگی قوی برای ساختار نواری تک- لایه و دو- لایه بورن- نیترید استفاده می¬کنیم و شاخص¬های جهش و انرژی¬های جایگاهی را با استفاده از انطباق طرح بستگی قوی و داده¬های نظریه تابعی چگالی بدست خواهیم آورد. در مبحث خواص اپتیکی، قسمت¬های حقیقی و موهومی (جذب اپتیکی) تابع دی¬الکتریک، در اثر قرار دادن نانو صفحه در دو راستای میدان موازی (قطبش موازی) و میدان عمودی (قطبش عمودی)، و همچنین انرژی و اثرات اکسیتونی و تابع توزیع احتمال الکترون در اثر قرار دادن مکان حفره در جایگاه ثابت، را بدست خواهیم آورد.
بنابراین، با توجه به این¬که محاسباتی در زمینه¬ی تاثیر آثار بس- ذره¬ای برای نانو صفحات چند لایه شش¬ضلعی بورن- نیترید انجام نشده است، این نتایج برای مطالعات تجربی و نظری آینده روی این¬چنین ساختارها می¬تواند مفید باشد.

کلمات کلیدی: اثرات بس-ذره¬ای، تقریب GW، نانو صفحات چند لایه شش¬ضلعی بورن- نیترید، اثرات اکسیتونی، شبه- ذرات،

پیش گفتار
در سال¬های اخیر، پژوهش¬های گسترده¬ای در زمینه¬ی سامانه-های نانو ساختار انجام شده است، بخصوص با کوچک¬تر شدن اجزای تشکیل دهنده¬ی قطعات الکترونیکی، بررسی نانو ساختارها اهمیت زیادی در زمینه¬ی علوم و صنعت پیدا کرده است. خواص فیزیکی این نانو ساختارها، بویژه خواص الکترونی و اپتیکی آن¬ها، به رفتار و حالت¬های الکترونی آن¬ها بستگی دارد. از این¬رو، محاسبه حالت های الکترونی مواد و تعیین ساختار نواری انرژی در آن¬ها از مهمترین مباحث پژوهشی نظری و تجربی در فیزیک ماده چگال است. با توجه به این که بطور کلی گاز الکترون در یک جامد یک سامانه برهم‌کنش¬گر است، بنابراین راه حل اساسی برای محاسبه حالت¬های الکترونی مواد به حل مسئله بس- ذره¬ای منتهی می¬شود. از این¬رو، از آغاز پایه گذاری علم فیزیک ماده چگال، تلاش پژوهشگران بر این بوده است تا بعنوان یک تقریب، مسئله بس- ذره¬ای گاز الکترون جامد را به یک مسئله قابل حل تبدیل نمایند. کلیه متون مربوط به زمینه ماده چگال و روش¬های مختلف و گوناگون محاسبات ساختار نوارهای انرژی الکترونی جامدات، حکایت از به کارگیری انواع تقریب¬هایی است که برای حل معادله شرودینگر انجام می¬شود. خوشبختانه علی¬رغم تقریبی بودن روش¬های بس¬- ذره¬ای، این روش¬ها موفقیت عملی فوق¬العاده¬ای را از خود نشان داده¬اند و بنابراین در مواردی که پیچیدگی¬های ناشی از آثار برهم¬کنش الکترون¬ها در رفتار نهایی سامانه مؤثر باشند باید در حد امکان و با روش-های مختلف حداکثر آثار بس- ذره¬ای را در محاسبات دخالت داد. در هر صورت باید توجه داشت که هر روش تقریبی گستره اعتبار خاصی دارد.
اما امروزه، هدف اغلب پژوهش¬های نظری بر پایه مکانیک کوانتوم، در زمینه مباحث فیزیک ماده چگال و شیمی، یافتن برهم¬کنش¬های اصلی نمی¬باشد بلکه پرداختن به حل معادله شرودینگر از یک تابع هامیلتونی مشهور است که از حل آن اطلاعات مفیدی حاصل می¬شود. به¬ هرحال این هامیلتونی یک مسئله بس- ذر¬ه¬ای را توضیح می¬دهد و برای تعداد بیشتر از 10 الکترون، حل دقیق آن از لحاظ عددی عملاً امکان پذیر نیست. بعلاوه حل دقیق آن، شامل مجموعه-ای از اطلاعات است که بدون ساده¬سازی و تجزیه و تحلیل، به سختی قابل فهم است و برای یک مسئله و شرایط مشخص حاوی تعداد زیادی جزئیات است، که احتمالاً مورد علاقه نیست [1]. بنابراین بازنویسی مجدد مسئله و کار با توابع هامیلتونی مؤثر یا مقادیر انتظاری انتخاب شده که برای حل یک مسئله کاهش یافته مناسب می¬باشند، اغلب بهتر است. این روش بطور ایده¬ال هم محاسبه و هم تجزیه و تحلیل مقادیر مدنظر را ساده خواهد نمود.
نظریه تابعی چگالی (DFT) [2و3] یکی از متداول¬ترین روش¬هایی است که برای محاسبات خواص حالت پایه طراحی شده است و بر پایه اطلاع از تابع چگالی n(r) بجای تابع موج بس- ذره¬ای کامل از یک سیتم N ذره¬ای پایه¬گذاری شده است. مبانی نظریه DFT بر اساس نظریه هوهنبرگ-کوهن- شم [2] بصورت زیر است:
1. چگالی الکترونی حالت پایه از یک سامانه برهم¬کنشی از الکترون¬، می¬تواند بطور کامل، پتانسیل خارجی¬ v(r)، که الکترون¬ها تجربه می¬کنند و بنابراین هامیلتونی، تابع موج بس- ذره¬ای، و همه کمیت¬های مشاهده پذیر از سامانه، را تعیین ¬کند.
2. یک تابعی F[n]وجود دارد بطوری¬که انرژی کل E[n] می-تواند بصورت زیر نوشته شود:
(1-1)
این F یک تابعی عمومی است بطوری¬که وابستگی تابعی¬اش به چگالی برای همه سامانه¬های با برهم¬کنش ذره- ذره مشابه، یکسان است.

دانلود با لینک مستقیم

پایان نامه مطالعه خواص الکترونی اپتیکی نانو صفحات چند لایه

yarafile جمعه 28 اسفند 1394 ساعت 21:19

0 نظر

پایان نامه الگوی هماهنگ دوم اپتیکی و بسامد مجموع پراکندگی از ذرات با شکل دلخواه

اختصاصی از کوشا فایل پایان نامه الگوی هماهنگ دوم اپتیکی و بسامد مجموع پراکندگی از ذرات با شکل دلخواه دانلود با لینک مستقیم و پرسرعت .

پایان نامه الگوی هماهنگ دوم اپتیکی و بسامد مجموع پراکندگی از ذرات با شکل دلخواه

فرمت فایل : WORD (قابل ویرایش)

تعداد صفحات:76

پایان نامه کارشناسی ارشد رشته فیزیک اتمی - مولکولی

فهرست مطالب:
عنوان                                           صفحه
چکیده
مقدمه   1
فصل اوّل: اپتیک غیرخطی
مقدمه   3
تاریخچه   3
1-1- ویژگی‌های محیط خطی   4
1-2- ویژگی‌های محیط غیرخطی   5
1-3- قطبیدگی محیط خطی و محیط غیرخطی   5
1-4- برآورد ساده‌ای از اندازه کمیت پذیرفتاری   11
1-5- تولید هماهنگ دوم   12
1-6- تولید بسامد مجموع و بسامد تفاضل   14
1-7- معادلات ماکسول در محیط‌های غیرخطی   15
فصل دوّم: مفهوم پذیرفتاری موثر در اپتیک غیرخطی
مقدمه   20
2-1- پذیرفتاری غیرخطی   20
2-2- پذیرفتاری غیرخطی در تولید بسامد مجموع   23
2-3- پذیرفتاری غیرخطی در تولید هماهنگ دوم   23
2-4- پذیرفتاری موثر در پراکندگی اپتیک غیرخطی   24
2-5- ذرات ریز   28
2-6- اندیس ذرات همساز   31
2-7- پراکندگی   34
2-8- ویژگی‌های پراکندگی خودبه‌خودی نور   35
2-9- پراکندگی ریلی   37
2-10- پراکندگی تصحیح شده    37
فصل سوم: نظریه هماهنگ دوم اپتیکی و جمع فرکانس از ذرات با شکل دلخواه
مقدمه    40
3-1) مباحث نظری   41
3-2- پراکندگی از ذرات با شکل دلخواه و سطح‌های ساده   49
3-3- پراکندگی از ذرات بیضوی   50
فصل چهارم: نتایج عددی
نتایج عددی    58
نتیجه‌گیری    62
پیوست الف)    63
پراکندگی اپتیک غیرخطی از ذرات کروی و استوانه‌ای    63
پیوست (ب)    65
ذرات بیضی‌گون    65
منابع و مآخذ    66
چکیده انگلیسی   67

فهرست جداول
عنوان                                           صفحه
جدول (2-1) مقدار عناصر قطبش‌پذیر   در مرتبه‌ی دوم فرکانس مجموع پراکندگی از یک کره با شعاع   و پذیرفتاری     33
جدول (2-2) مقادیر نوعی پارامترهایی که چند فرایند پراکندگی را توصیف می‌کنند   36
جدول (3-1) قوانین انتخاب برای عناصر   در پراکندگی با سهم قطبش متفاوت   48
جدول (3-2) مقادیر ممکن برای انتگرال     53
جدول (3-3). تابع‌های پراکندگی برای ذرات بیضی گون با چند جمله‌های از   و   و     56
جدول (الف-1). تابع‌های پراکندگی برای ذرات استوانه‌ای با طول L و شعاع D و ذرات کروی با شعاع R    64
جدول (ب-1). تابع‌های پراکندگی برای ذرات کوچکتر در محدوده و     65

فهرست اشکال
عنوان                                           صفحه
شکل 1-1: دو قطبی الکتریکی بنیادی الف) همسویی با میدان ب) نیروی وارد بر دو قطبی که در راستای میدان الکتریکی است.   6
شکل (1-2)پاسخ نوعی غیرخطی (الف) و خطی (ب) قطبیدگی P به میدان الکتریکی اعمال شده E برای میدان‌های مثبت و منفی برابر، پاسخ محیط اپتیکی در وضعیت غیرخطی متقارن نیست. در این مورد میدان منفی   قطبیدگی بزرگتری نسبت به میدان مثبت با بزرگی یکسان بوجود می‌آورد    10
شکل(1-3) الف) هندسه تولید هماهنگ دوم ب) نمودار تراز – انرژی که تولید هماهنگ دوم را توصیف می‌کند.   12
شکل1-4 تولید هماهنگ دوم در بلور KDP و در یک فیبر شیشه ای و در یک کاواکی از لیزر    13
شکل (1-5): تولید بسامد مجموع الف) هندسه برهم کنش ب) توصیف تراز - انرژی   15
شکل (2-2) الف) هندسه پراکندگی با پارامترهای مرتبط ب) سطح قیاسی   32
شکل (2-3) مثالی از تقریب WKB در منطقه تیره فاز موج تغییر کرده است   34
شکل (2-4) پراکندگی خودبه‌‌خودی نور الف) وضعیت آزمایش ب) طیف مشاهده شده نوعی   35
شکل (2-5) طرحی برای پراکندگی ریلی هماهنگ دوم بوسیله یک کره   37
شکل 3-1: الف) هندسه پراکندگی یک ذره (آنسامبلی از ذرات) تحت دو باریکه که با هم زاویه   می‌سازند ب) سیم‌هایی مختصات ( ) و   مربوط به تانسور   و     42
شکل (4-1) (منحنی آبی) الگوهای پراکندگی تولید بسامد مجموع (پیکربندی PPP) برای بیضی   و عناصر سطح   برای   و   و   و زاویه‌ی چرخش 0 و 30 و 60 و 90 درجه   59
شکل (4-2) الگوی پراکندگی برای آنسامبلی از بیضی‌گون در سیستم‌های پرولیت و آبلیت با نسبت ظاهری متفاوت. در پرولیت از آبی تا قرمز نسبت ظاهری از   تا   افزایش می‌یابد. در آبلیت از   تا کاهش می‌یابد   60
شکل (4-3) مقایسه الگوهای پراکندکی اشکال متنوع a. کره b. استوانه c. چند وجهی d. اسب که سطح‌های آنها برابر سطح یک کره به شعاع nm500 است. کره: منحنی مشکی، استوانه: منحنی خط‌چین مشکی چند وجهی: منحنی خاکستری اسب: منحنی خط‌چین خاکستری    61

چکیده
مفهوم پذیرفتاری موثر در اپتیک غیرخطی بیان شده است و شدت پراکندگی تصحیح شده در این محیط نشان داده شده است و سپس یک ساختار تئوری برای تولید و پراکندگی هماهنگ دوم اپتیکی و بسامد مجموع نور از سطح ذرات با اشکال مختلف در دامنه‌ی محدودی از ضریب شکست‌های ثابت فراهم شده است. پراکندگی نور را می‌توان برای سطح‌ها همگن و همسانگرد با یک مجموعه متناهی از تابع‌های پراکندگی توصیف کرد قوانین انتخاب با توجه به این تابع‌ها وجود دارد. تابع‌های مربوط به سطوح انطباق‌پذیر بر تصویر آینه‌ای و غیرانطباق‌پذیر بر تصویر آینه‌ای مستقیماً با حجم و سطح در ارتباط هستند. سرانجام توابع صریحی برای ذرات بیضی گون نشان داده شده است و الگوی پراکندگی زاویه‌ای به عنوان تابعی برای جهت‌گیری ذره و یا هنگردی از ذرات نشان داده شده است.
کلید واژه: بسامد مجموعه پراکندگی – پراکندگی غیرخطی - تولید هماهنگ دوم اپتیکی.

مقدمه:
پدیده‌های بسیار کاربردی در محیط‌های غیرخطی اپتیکی رخ می‌دهد که از جمله‌ی این پدیده‌ها تولید هماهنگ دوم و فرکانس مجموع است که در این رساله به طور خاص به الگوی پراکندگی این دو پدیده‌ برای اشکال با شکل دلخواه اشاره شده است که برای بیان بهتر این موضوع ابتدا اپتیک غیرخطی به صورت مختصر توضیح داده شده است و از آنجایی که برای بدست آوردن الگوی پراکندگی نیازمند محاسبه شدت هستیم و برای محاسبه شدت پراکندگی نیازمند پذیرفتاری موثر هستیم. بعد از بیان اپتیک غیرخطی پذیرفتاری موثر شرح داده شده است و سپس وارد مسئله اصلی که بیان الگوی پراکندگی است شده‌ایم.

دانلود با لینک مستقیم

پایان نامه الگوی هماهنگ دوم اپتیکی بسامد مجموع پراکندگی از

yarafile جمعه 28 اسفند 1394 ساعت 21:01

0 نظر

خواص ساختاری، الکتریکی و اپتیکی نانو کامپوزیتهای پلیمری نیمرسانای شفاف

اختصاصی از کوشا فایل خواص ساختاری، الکتریکی و اپتیکی نانو کامپوزیتهای پلیمری نیمرسانای شفاف دانلود با لینک مستقیم و پرسرعت .

خواص ساختاری، الکتریکی و اپتیکی نانو کامپوزیتهای پلیمری نیمرسانای شفاف

خواص ساختاری، الکتریکی و اپتیکی نانو کامپوزیتهای پلیمری نیمرسانای شفاف

مقدمه ای کامل و جامع و بسیار مناسب برای نوشتن پایان نامه 37 صفحه فایل word با فهرست مطالب، جدولها و شکلها و با رعایت تمام نکات نگارشی و با مراجع معتبر ISI

اگر فایل خاصی مد نظر شماست بفرمائید تا در صورت امکان در سایت قرار گیرد.

payannameht@gmail.com

فایلهای مرتبط:

خواص و کاربردهای نانوکامپوزیت های آلی- معدنی

-1- خواص اپتیکی نانو کامپوزیتهای آلی– معدنی

ویژگیهای مفید اپتیکی و کاربردهای نانوکامپوزیتهای آلی-معدنی (PINC ها)[1]، شامل جذب نور (نور مرئی و UV)، فوتولومینسانس، ضریب شکست اپتیکی زیاد و دورنگ نمایی[2]، قرنهاست که آنها را تبدیل به طبقه مهمی از مواد کاربردی کرده است. خواص اپتیکی کامپوزیتهای PINC وابسته به اندازه و توزیع فضایی ذرات معدنی در ماتریس پلیمر است [1].

جذب کنندگی UV

PINC هایی که شامل پلیمر و جذب کنندههای UV معدنی مانند TiO2 و ZnO هستند، با افزودن مستقیم نانوفیلرها به ماتریسهای پلیمر ترکیب شدهاند. برای مثال شکل (2-1) از طیف UV-VIS نانوکامپوزیتهای پلی متیل متا آکریلات/اکسید روی (PMMA/ZnO) سنتز شده توسط پلیمریزاسیون سل ژل در محل (شکل 2-2) نشان میدهد که نانوکامپوزیتهای PMMA/ZnO حتی در غلظتهای پایین فیلرZnO (wt% 017/0) به طور قطع دارای اثر سدکنندگی UV است، اما شفافیت بالایی را در ناحیه مرئی حتی در اندازههای بزرگ (ضخامت cm1) حفظ میکند. علاوه بر این، نانوکامپوزیتهای PMMA-ZnO بازدهی بسیار بالاتری در دفع UV نسبت به لنزهای تجاری که تماسی و سدکننده UV هستند دارد، زیرا قدرت انتقال این لنزها در دامنه 290 تا nm 340 تقریباً صفر است [2،3].

.

فوتولومینسانس [1] (نور گسیل)

نانوکامپوزیت با نانوذرات غیر رسانای اکسید/پلیمر به دلیل حضور گروههای کربوکسیلات در فاصله بین سرامیک و PMMA از خود گسیل نور[2] نشان میدهند، در حالیکه نانوذرات نیمرسانا همچون ZnO، دارای نور گسیل ذاتی هستند. نانوکامپوزیتهای فوتولومینسان دارای پتانسیل بالایی برای کاربرد در زمینههای مختلف هستند. برای مثال، نانوکامپوزیتهای اپوکسی با پایه ZnO را میتوان برای نوردهی در قطعات حالت جامد استفاده کرد.

در همین راستا، دو [3] و همکارانش [4] نیز نانوذرات ZnO تعبیه شده در ماتریس پلیمر چربی دوست PMMA را به روش سل ژل غیر متعادل سنتز کرده و خواص فوتولومینسانس (تابندگی) آن را مطالعه کردند. آنها دریافتند که نانوذرات ZnO (nm 6-5) که در PMMA جایگذاری شدهاند، نشان دهنده عبور UV در طول موج nm334، به دلیل اثرات کوانتومی در اندازه نانوذرات و همچنین نشان دهنده فوتولومینسانس در طول موج nm 346، به دلیل حضور اکساتیونهای مقید [4] در کمپلکسهای R-(Coo)- ZnO است (شکل 2-3). همچنین آنها عکس TEM از این نانوکامپوزیت را به صورت شکل (2-4) ارائه کردند.

.

-2- خواص الکتریکی نانوکامپوزیتهای آلی– معدنی:

نانوکامپوزیتهای پلیمری- معدنی رابطه تنگاتنگی با طراحی قطعات الکترونیکی و اپتیکی – الکترونیکی دارد. مقیاس ابعادی قطعات الکترونیکی در حال حاضر وارد محدوده نانو شده است[1]. سو[1] و کورا ماتا[2] [6]، سنتز نانوکامپوزیتهای PANI/TiO2 را با پلیمریزاسیون در محل PANI در حضور نانوذرات TiO2 گزارش کردند. در این گزارش پوستههای نانوکامپوزیت سنتز شده، رسانایی قابل توجهی (S/cm 10-1) نشان دادند که این رسانایی با گرمادهی به مدت یک ساعت در دمای ̊C80، افزایش یافته است. شکل(2-7) رسانایی و اثر دمای حرارتی در نانوکامپوزیت PANI-DBSA/TiO2-DBSA، با محتوای مختلف از TiO2 را نشان میدهد. هدایت لایه نانوکامپوزیتی با افزایش مقدار TiO2 کمی افزایش مییابد، و سپس با محتوای بیش از حد TiO2 کاهش مییابد....

.

-3- خواص مغناطیسی نانوکامپوزیتهای آلی– معدنی:

نانو ذرات مغناطیسی جزو یکی از دو گروه زیر هستند: گروهی شامل نانو ذرات فلزی و گروهی دیگر شامل نانوذرات Fe2O3، Fe3O4 یا هیدروکسید آهن[1] هستند. بیشتر نانوکامپوزیت های حاصل از نانوذرات فلزی یا هیدروکسید آهن، بدون پسماند مغناطیسی[2] هستند که این امر نشان دهنده یک ماده فرا پارامغناطیس[3] است.

ژان [4] و همکارانش، در پوسته های نانوکامپوزیت PI/γ-Fe2O3، رفتاری فرا پارامغناطیسی مشاهده کردند. آنها همچنین مشاهده کردند که با افزایش محتوای بار Fe3O4 از wt%2 به wt%8، مغناطش اشباع [5] پوسته های نانوکامپوزیت PI/γ-Fe2O3 ، از A 2-10× 354/1 به A 2-10× 220/4 افزایش یافت. بنابراین خواص مغناطیسی نانوکامپوزیت ها را میتوان با تغییر دادن محتوای بار Fe3O4، کنترل کرد. شکل (2-11) نشاندهنده حلقههای پسماند مغناطیسی نانوکامپوزیتهای پلی پیرول است که با بارگذاری 20 و 50 درصد وزنی از نانوذرات اکسید آهن ...

.

-4-1- مطالعه خواص ساختاری و اپتیکی نانوکامپوزیت PVA/TiO2:

ملک پور و براتی[8] نانوکامپوزیتهای پلیمری مشتق شده از پلی وینیل الکل (PVA) و نانوذرات دی اکسید تیتانیوم (TiO2) را سنتز نموده و خواص فیزیکی آن را بررسی نمودند. آنها در این تحقیق ابتدا نانوذرات TiO2 با سطح اصلاح شده را تهیه کرده و سپس نانوکامپوزیت PVA/TiO2 را تهیه کردند، بدین طریق که مقادیر مختلف نانوذرات اصلاح شده سطحیTiO2 (5، 10، 15 و 20 wt% از PVA) را با 1/0 گرم PVA مخلوط کردند. سپس مخلوط حاصل را در ml 15 اتانول خالص پخش کرده و به مدت 2 ساعت سونش[1] نمودند و ...